表明液體的原子間距接近固體，在熔點附近其系統(tǒng)的混亂度只是稍大于
固體而遠(yuǎn)小于氣體的混亂度。表１?２為一些金屬的熔化潛熱和汽化潛熱。如果說汽化潛熱
固***氣是使原子間的結(jié)合鍵全部破壞所需的能量，防城港彩鋼設(shè)備壓瓦機，則熔化潛熱只有汽化潛熱的３％～７％，
即固***液時，原子的結(jié)合鍵只破壞了百分之幾。因此，彩鋼設(shè)備壓瓦機廠，可以認(rèn)為液態(tài)和固態(tài)的結(jié)構(gòu)是相似
的，金屬的熔化并不是原子間結(jié)合鍵的全部破壞，液體金屬內(nèi)原子仍然具有一定的規(guī)律性，
-是在金屬過-不太高 一般高于熔點１００～３００℃的條件下更是如此。需要-的
是，在接近汽化點時，液體與氣體的結(jié)構(gòu)往往難以分辨，說明此時液體的結(jié)構(gòu)更接近于
氣體。
２結(jié)晶潛熱 結(jié)晶潛熱約占液態(tài)金屬熱含量的８５％～９０％，但是，它對不同類型合
圖１?２０ 純金屬流動性
金屬型中澆注，試樣斷面積１１０ｍｍ
２
金在固定溫度下凝固，在一般的澆注條件下，結(jié)晶
潛熱的作用能夠發(fā)揮，是估計流動性的一個重要因
素。凝固過程中釋放的潛熱越多，則凝固進行得越
緩慢，流動性就越好。將具有相同過-的純金屬
澆入冷的金屬型試樣中，其流動性與結(jié)晶潛熱相對
應(yīng)：ｐｂ的流動性很差，ａｌ的流動性好，ｚｎ、ｓｂ、
ｃｄ、ｓｎ依次居于中間，如圖１?２０所示。
如果因鑄件斷面溫度場較平坦 ［圖１?３４ａ］，或合金的結(jié)晶溫度范圍很寬 ［圖１?３４
ｂ］，鑄件凝固的某一段時間內(nèi)，其凝固區(qū)域在某時刻貫穿整個鑄件斷面時，則在凝固區(qū)
域里既有已結(jié)晶的晶體也有未凝固的液體，這種情況為 “體積凝固方式”，或稱 “糊狀凝固
方式”。
如果合金的結(jié)晶溫度范圍較窄 ［圖１?３５ａ］，或者鑄件斷面的溫度梯度較大 ［圖１?３５
圖１?３５ “中間凝固方式”示意圖
ｂ］，彩鋼設(shè)備壓瓦機公司，鑄件斷面上的凝固區(qū)域?qū)挾冉橛谇?/p>
二者之間時，則屬于 “中間凝固方式”。
凝固區(qū)域的寬度可以根據(jù)凝固動態(tài)曲
線上的 “液相邊界”與 “固相邊界”之間
的縱向距離直接判斷。因此，這個距離的
大小是劃分凝固方式的一個準(zhǔn)則。如果兩
條曲線重合在一起———恒溫下結(jié)晶的金屬，
或者其間距很小，則趨向于逐層凝固方式。
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